Главная - Литература

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 [50] 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169

излишек смещения компенсировать смещением обратного знака на делителе RiR2- Об этом подробнее говорится в следующем параграфе.

Эквивалентная схема одного каскада резисторного усилителя показана на рис. 6.10. Сопротивление Rs представляет параллельное для переменного тока соединение Ri и /?2. а сопротивление Rc -параллельное соединение Гс и Re. В это сопротивление обычно входит входное сопротивление следующего каскада. Емкость Сых вклю-

о-У„


Рис. 6.9. Схема резисторного усилителя на полевом транзисторе с управляющим р-п переходом и каналом р-типа

Рис. 6.20. Эквивалентная схема одного каскада резисторного усилителя на полевом транзисторе

-г {yj "с Ч.,

>кЛ R с ,4=

чает емкость Сем и емкость монтажа. Обычно также принято добавлять к ней и входную емкость следующего каскада. На схеме нет сопротивления Rv, и емкости С„, так как предполагается, что емкость Си для переменного тока достаточно велика и закорачивает сопротивление /?„•

На рис. 6.11,а приведена эквивалентная схема каскада для средних частот, когда сопротивление емкости С можно считать


Рис, 6.11. Эквивалентная схема одного каскада резисторного усилителя на полевом транзисторе:

«- для средних частот; 6 - для нижних частот; в - для верхних частот; г - то же, но емкость С„„ пересчитана во входную и выходную цепи



малым по сравнению с большим сопротивлением Re, а емкостям! Сзи, Сое и Csbix можно пренебречь.

В соответствии со схемой находим, что коэффициент передача напряжения на средних частотах

вых Ucu

SUsuR,

= -SRe.

Из эквивалентной схемы одного каскада усилителя для нижних] частот (рис. 6.11,6) видно, что и R3 образуют дифференциА:! рующую цепь. Полный коэффициент передачи напряжения для нижних частот

Кн = КвхКс

(6.14)

l + lliaCeR3

Нижняя частота усилителя /и, на которой усиление падает! в У2 раз по сравнению с областью средних частот, определяется j из равенства XcsRa, откуда нижняя частота усилителя

fu\l2nReCs. (6.15),

Данное равенство позволяет определить емкость по задан-й ной нижней частоте усилителя /„.

В эквивалентной схеме каскада для верхних частот (рис. 6.11, в) сопротивление Ra вошло в сопротивление Rz эквивалентного ге- нератора Е.

Проходную емкость Сс данной схемы можно пересчитать во входную и выходную цепи усилителя. В самом деле, входной ток через емкость Сзс пропорционален разности потенциалов на ней; Ui2=Ugx-Uebix=Uex{l - K), откуда следует, что Сс, пересчитанная

во входную цепь, Сеж =Сзе(1~) •

Очевидно, что эта же емкость, пересчитанная в выходную цепь, пропорциональна разности потенциалов [/21 = Ueux-Uex= ивых{1 - " ~1/К). Отсюда следует, что емкость Сзс, пересчитанная в выход--

НуЮ цепь, Свы=с = Сас(1 -1 С)~Сзс.

Полученная в соответствии с этими пересчетами эквивалентная схема представлена на рис. 6.11, г. Входная емкость этой схемы

Cex=Csu + Csc{l-K). :(б.16)

Выходная емкость

Свих ~ Свых Сс

(6.17)1

Схема на рис. 6.11, г, являющаяся приближенной, показывает, что резисторный усилитель на верхних частотах эквивалентен двум интегрирующим цепям. Постоянная времени первой из них

Тех - Rl Сдх Rs Сех>

второй -

Теых - R вых R сСд

;(б.18)<

16.19),



Причем первая интегрирующая цепь определяет напряжение Usu, которому пропорционален ток генератора тока, действующего во второй цепи. Отсюда следует, что результирующая амплитудно-частотная характеристика определяется произведением амплитудно-частотных характеристик входной и выходной интегрирующих цепей.

Если постоянная времени одной цепи много больше постоянной времени другой, то амплитудно-частотная характеристика всего усилителя мало отличается от амплитудно-частотной характеристики одной интегрирующей цепи и определяется цепью с наибольшей постоянной времени. В этом случае верхняя частота определяется наибольшей постоянной времени:

/е«1/2я7тах. (6.20)

Это примерно соответствует случаю, когда одна постоянная времени превышает другую более чем в 4 раза.

Из схемы на рис. 6.11, г следует, что коэффициент передачи усилителя от генератора ЭДС до выхода в области верхних частот

Kes = (J еых/Ез = -KexSZc.

Подставляя сюда

Я,,= =--- (6.21)

Zc= ---- (6.22)

получаем

КЕе= -!-- (6.23)

(l+jaR;Cex)(l-fja«;

Если ввести обозначения:

/вх.в=1/2я«,Свх; f,ux.,=-l/2nRCg, (6.24)

6.6. СТАБИЛИЗАЦИЯ РАБОЧЕЙ ТОЧКИ

В предыдущем параграфе указана необходимость стабилизации рабочей точки транзистора вследствие большого разброса параметров полевых транзисторов.

Стабилизация достигается увеличением сопротивления в цепи истока Ru (см. рис, 6.9) до значения, большего, чем это необходимо для создания нужного смещения, и компенсацией излишнего смещения с помощью делителя напряжения R1R2.



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 [50] 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169



0.0015