Главная - Литература

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 [93] 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169



Рис. 13.1 Синусоидальные импульсы коллекторного тока генератора

Рис. 13.2. Трапецеидальный импульс коллекторного тока генератора

положительная обратная связь или активный прибор, им;еющий участок характеристики с отрицательным наклоном. Применяется также параметрическое возбуждение колебаний.

Генераторы с внешним возбуждением по существу являются резонансными усилителями, работающими в режиме больших амплитуд. Как правило, для увеличения КПД генераторы с внешним возбуждением работают с отсечкой тока. Иначе говоря, ток в генераторе представляет собой периодическую последовательность синусоидальных импульсов (рис. 13.1).

Как указывалось ранее, углом отсечки тока 0 называется половина фазового угла, в течение которого коллекторный, стоковый или анодный ток не равен нулю. В генераторах угол отсечки может быть больше или меньше 90°. Режим работы при угле отсечки меньше 90° называют режимом С.

Иногда импульсы тока представляют собой синусоидальное колебание, обрезанное не только снизу (с углом отсечки 0i), но и сверху (с углом отсечки Ог) (рис. 13.2).

Благодаря резонансному характеру сопротивления контура, обычно настраиваемому на первую гармонику частоты повторения импульсов, напряжение на контуре близко по форме к синусоидальному и может быть использовано для возбуждения следующего, более мощного каскада.

13.2. АВТОГЕНЕРАТОР С ИНДУКТИВНОЙ СВЯЗЬЮ

Схемы автогенераторов с индуктивной связью показаны на рис. 13.3. Хотя в автогенераторах применены различные активные приборы: биполярный и полевой транзисторы и электронная лампа,- все Три схемы очень близки друг к другу. Отличие схемы на биполярном Транзисторе от двух других заключается в том, что на базу с помощью делителя /?i/?2 подано положительное напряжение. Это необходимо лишь в начальный период работы автогенератора. После возникновения генерации во всех трех схемах постоянная составляющая напряжения на управляющем электроде (базе, за-



-14-1-

-Hhhr

Рис. 13.3. Схемы автогенераторов с индуктивной связью:

а - на биполярном транзисторе; б -• на полевом транзисторе; в - на электронной лампе

творе или сетке) может стать отрицательной за счет выпрямленной переменной составляющей тока базы, затвора или сетки.

Рассмотрим, классическую теорию лампового генератора на триоде (рис. 13.3, б). На схеме даны условные направления токов: анодного, в индуктивности контура и в его емкости.

В соответствии с законами Кирхгофа:

(сеточным током пренебрегаем). Заменяя ic на iL-ia и дифференцируя, получаем

, (13.1)

dP dt

Анодный ток ia является функцией управляющего напряжения:

где Uy = Uc-{-Dua; -проницаемость лампы.

Зависимость анодного тока от управляющего напряжения можно представить в виде ряда

(13.2)

Если ограничиться двумя первыми членами ряда, то коэффициент Оо -значение анодного тока iao в исходной точке, а коэффициент ai = So совпадает с крутизной характеристики анодного тока в исходной точке.

Подставляя выражение для анодного тока в дифференциальное уравнение (13.1), получаем

(13.3)

dt dt

Ток в уравнении (13.3) -это ток в индуктивной ветви за вычетом постоянной составляющей. Учитывая, что сеточное напряжение



Uc=M , a анодное напряжение Иа== -находим управ-dt dt

ляющее напряжение

Uy = Uc + DUa = Mo

где Mo = M - DL - приведенная взаимная индуктивность. Подставляя это выражение для щ в (13.3), получаем

+ r-JSoMojC) dib , J J- Q dt L dt LC

Вводя обозначения:

r-(MA/C) (13 4j

al=l/LC, (13.5)

имеем

i +2а+соь = 0. (13.6)

Это уравнение совпадает с дифференциальным уравнением колебательного контура. Его общим решением является следующая зависимость тока от времени:

гь=/тье-«*со5(соо<-1-(ро), (13.7)

aoVwI-a. (13.8)

Уравнение (13.6) отличается от уравнения колебательного контура коэффициентом затухания. Для колебательного контура

a = r/2L; (13.9)

для лампового генератора

= r-(MoS„/C) (J3

Если (х = 0, то в контуре генератора возможны колебания с постоянной амплитудой.

Из условия а = 0 можно найти критическое значение взаимной индуктивности

MonprC/So (13.11)

или, учитывая, что

Mo = M-DL, (13.12)

Monp = DL + rC/So. (13.13)

Следовательно, генерация возможна, если

MDL+rC/So. (13.14)



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 [93] 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169



0.011